Magnetväli: erinevus redaktsioonide vahel
Eemaldatud sisu Lisatud sisu
PResümee puudub |
P pisitoimetamine |
||
1. rida:
{{Elektromagnetism|cTopic=[[Magnetostaatika]]}}
[[
'''Magnetväli''' on tihedalt seotud [[elektriväli|elektriväljaga]] ja need kaks välja moodustavad [[elektromagnetväli|elektromagnetvälja]]. Magnetväli on matemaatiline kirjeldus sellest, kuidas see mõjutab [[elektrivool
Kuna elektriväli '''E''' ümbritseb elektrilaengut, siis on mõistlik eeldada, et magnetväli '''B''' ümbritseb magnetlaengut. Ometigi magnetlaengute eksistentsi ei ole suudetud tõestada, kuigi osa teooriatest seda ennustab. Magnetvälja tekitamiseks on olemas aga kaks teist viisi. Esimene võimalus oleks kasutada liikuvaid laetud osakesi ([[elektrilaeng
Magnetväljal on olnud palju kasutusalasid nii kauges minevikus kui ka tänapäeval. Maa tekitab endale oma [[Maa magnetväli|magnetvälja]], mida on juba sajandeid kasutatud navigeerimisel. Pöörlevat magnetvälja on kasutatud nii [[elektrimootor|elektrimootoris]] kui ka [[elektrigeneraator|elektrigeneraatoris]]. Magnetjõud annavad teavet [[laengukandja|laengukandjate]] kohta erinevates materjalides [[Halli efekt|Halli efekti]] kaudu. Magnetväljade interaktsiooni uurimine erinevates elektriseadmetes nagu [[trafo]] on [[magnetahel]]aid uuriv distsipliin.▼
▲Magnetväljal on olnud palju kasutusalasid nii kauges minevikus kui ka tänapäeval. Maa tekitab endale oma [[Maa magnetväli|magnetvälja]], mida on juba sajandeid kasutatud navigeerimisel. Pöörlevat magnetvälja on kasutatud nii [[elektrimootor
==Ajalugu==
[[
Kuigi magnetid ja magnetism olid teada juba varem, hakkas selle põhjalikum uurimine aastal 1269, kui Prantsuse teadlane [[Petrus Peregrinus de Maricourt]] kaardistas magnetvälja sfäärilise magneti pinnal kasutades raudnõelu <ref group="nb">Tema ''Epistola Petri Peregrini de Maricourt ad Sygerum de Foucaucourt Militem de Magnete'', mis on sageli lühendatud ''Epistola de magnete'', on dateeritud 1269 AD</ref>. Märgates, et vastava [[väljajoon]]ed ristusid kahes punktis, nimetas ta neid punkte ''[[poolus]]teks'' analoogselt [[Maa poolus]]tega. Peaaegu kolm sajandit hiljem imiteeris [[William Gilbert]] Colcheterist Petrus Peregrinuse tööd ja oli esimene, kes märkis selgesõnaliselt, et ka [[Maa (planeet)|Maa]] on [[magnet]].
Aastal 1750 märkis [[John Michell]], et magnetvälja poolused tõmbuvad ja lükkuvad pöördvõrdeliselt kauguse ruuduga ([[pöördruutsõltuvus]]).
Kolm avastust viisid magnetismi teadusharu loomiseni. Esiteks, 1819. aastal avastas [[Hans Christian Oersted]], et [[elektrivool]] tekitab seda ümbritseva magnetvälja. Edasi aastal 1820 näitas [[André-Marie Ampère]], et kaks paralleelset juhet, milles on samasuunaline elektrivool, tõmbuvad. Viimaks [[Jean-Baptiste Biot]] ja [[Félix Savart]] avastasid 1820. aastal seaduse, mis kujutab õigesti voolu all oleva juhtme ümber olevat magnetvälja. See [[Biot'-Savart'i seadus]] on tuntud ka Biot'-Savart'i-Laplace'i seadusena, sest [[Pierre-Simon Laplace]] sõnastas selle üldkujul.
Laiendades neid eksperimente, avaldas Ampère edukalt oma mudeli magnetismi kohta aastal 1825. Seal näitas ta elektrivoolu ja magnetite samaväärsust <ref name="Whittaker88">{{harvnb|Whittaker|1951|p=88}}</ref> ja püstitas hüpoteesi, et magnetism on tingitud elektrivooluringi püsivast voolust, mitte Poissoni [[magnetilise dipooli]] mudelist<ref group="nb">Väljastpoolt on magnetlaengudipooli väli identne vooluringi magnetväljaga, kui mõlemad on küllaltki väiksed. Selle pärast erinevad need mudelid vaid magnetmaterjalisiseselt</ref>. Sellel on täiendav eelis seletamaks, miks magnetlaengut ei saa isoleerida. Lisaks tuletas Ampère nii [[Ampère'i jõud|Ampère'i jõu seaduse]], mis kirjeldab jõude kahe elektrivoolujuhtme vahel, kui ka [[Ampère'i seadus]]e, mis nagu ka Biot'-Savart'i seadus kirjeldab täpselt magnetvälja tekkimist ühtlase voolu korral. Selles töös võttis Ampère elektri ja [[magnetism]]i vaheliste seoste kirjeldamiseks kasutusele termini "[[elektrodünaamika]]".
Aastal 1831 avastas [[Michael Faraday]] elektromagnetilise induktsiooni, kui leidis, et muutuv magnetväli tekitab ümbritseva elektrivälja. Ta kirjeldas seda nähtust [[Faraday seadus|Faraday induktsiooni seadusena]]. Pärast seda tõestas [[Franz Ernst Neumann]], et magnetväljas liikuva elektrijuhi jaoks on induktsioon Ampère'i jõu tagajärg.
1850. aastal eristas [[Lord Kelvin]], sel ajal tuntud kui William Thomson, kahte magnetvälja, mida nüüd tähistatakse '''H''' ja '''B'''-ga. Esimene rakendub Poissoni mudelile ja teine Ampère'i ja induktsiooni mudelile.
Aastatel 1861–1865 arendas ja publitseeris [[James Clerk Maxwell]] [[Maxwelli võrrandid]], mis selgitasid ja ühendasid kogu [[klassikaline teooria|klassikalise]] elektri ja magnetismi. Esimesed valemid olid avaldatud artiklis "
Kui Ampère'i jõu seaduses oli magnetvälja tekitatud jõud liikuval elektrilaengul ebatäpselt ja mitte kuigi detailselt seletatud, siis 1892. aastal parandas [[Hendrik Lorentz]] selle, tuginedes Maxwelli võrranditele.<ref name="Whittaker422">{{harvnb|Whittaker|1951|p=422}}</ref> Sellega sai viimane tükk [[klassikaline elektrodünaamika|klassikalise elektrodünaamika]] teooria puslesse lisatud.
31. rida ⟶ 30. rida:
20. sajandil laiendati elektrodünaamika teooriat, kuhu lisati ka [[relatiivsusteooria]] ja [[kvantmehaanika]]. [[Albert Einstein]], 1905. aasta artiklis, mis tutvustas relatiivsusteooriat, näitas, et nii elekter kui ka magnetism on sama nähtuse erinevad osad, mis on vaadeldud erinevast taustsüsteemist. Lõpuks ühendati ka kvantmehaanika ja elektrodünaamika – [[kvantelektrodünaamika]].
==Mõisted, ühikud ja mõõtmine==
===Mõisted===
65. rida ⟶ 63. rida:
:'''v''' on osakese [[hetkkiirus]] (m/s)
:× tähistab [[vektorkorrutis]]t
:'''B''' on magnetiline induktsioon ([[tesla]]des) ja defineeritud kui vektorväli, mida on vaja, et Lorentzi jõud kirjeldaks õigesti laetud osakese liikumist.
Käsk "''mõõda '''B''' suund ja suurus selles ja selles kohas"'' nõuab järgmisi toiminguid: tuleb võtta teatud laenguga ''q'' seisev osake, et teha kindlaks '''E'''. Seejärel tuleb mõõta jõud osakesel, kui selle kiirus on '''v'''. Korrata katset, muutes kiiruse suunda. Nüüd on võimalik leida '''B,''' lahendades Lorentzi jõu võrrandsüsteemi.
75. rida ⟶ 73. rida:
===Ühikud===
[[SI-süsteemi ühikud|SI ühikutes]] on '''B''' mõõdetav [[tesla]]des (sümbol T) ja vastav [[magnetvoog]] Φ<sub>''B''</sub> on mõõdetav [[
===Mõõtmine===
86. rida ⟶ 84. rida:
(vaata ka [[elektrivälja jõujooned]])
[[
Objekti magnetvälja kaardistamine on põhimõtte poolest lihtne. Esmalt tuleb mõõta magnetvälja sõud ja suund paljudes erinevates kohtades (võib igas ruumipiirkonnas). Seejärel tuleb iga asukoht kirjeldada noolega ([[vektor
Alternatiivne meetod kaardistamiseks on ühendada magnetjõujoonte ''nooled'', mis moodustuvad ''väljajooned''. Magnetvälja suund on igas punktis sel juhul paralleelne selle lähima väljajoonega. Väljajoonte tihedus on proportsionaalne väljatugevusega.
[[
Magnetvälja jõujooned on nagu [[Samakõrgusjoon]]ed [[topograafiline kaart|topograafilisel kaardil]], nii et nad esitavad midagi pidevat ning teistsugune kaardistamine võib näidata jooni kas tihedamalt või hõredamalt. Jõujoonte esitamise eeliseks on, et mitmed magnetismi (ja elektromagnetismi) seadused võib formuleerida täielikult ja lühidalt kasutades lihtsat kontseptsiooni nagu keha läbivate jõujoonte arv. Neid kontseptsioone on lihtne üle viia matemaatilisse vormi. Näiteks kindlat pinda läbivate jõujoonte arv on magnetvälja [[pindintegraal]].
105. rida ⟶ 103. rida:
===Elektriliselt laetud kehade ja elektrivoolu magnetväli===
[[
Kõik liikuvad laetud osakesed tekitavad magnetvälja. Liikuv [[punktlaeng]] nagu elektron tekitab keerulise, kuid hästi tuntud magnetvälja, mis sõltub laengust, kiirusest ja osakese kiirendusest.<ref>{{harvnb|Griffiths|1999|p=438}}</ref>
Magnetvälja jõujooned moodustavad [[kontsentriline|kontsentrilised]] ringid ümber elektrivoolu all oleva [[silinder|silindrilise]] keha, näiteks juhtmejupi. Magnetvälja suuna saab määrata kasutades [[parema käe kruvireegel|parema käe kruvireeglit]] (pilt paremal). Magnetvälja tugevus väheneb juhtmest kaugenedes (lõpmatu pika juhtme korral väheneb tugevus pöördvõrdeliselt kaugusega).
[[
Painutades voolu all olevast juhtmest ringi, kontsentreerime magnetvälja silmuse sisse, väljaspool nõrgeneb samal ajal. Painutades traadi mitmeks üksteisele lähedalasuvaks silmuseks ning moodustades [[pool]]i või [[solenoid]]i, suurendame seda efekti veelgi. Juhe, mis on keritud raudsüdamiku ümber, võib käituda kui [[elektromagnetism|elektromagnet]], tekitades tugeva hästi kontrollitud magnetvälja. Lõpmata pika raudsüdamikuga pooli sees on ühtlane magnetväli ja väljaspool pooli on magnetväli null. Lõpliku pikkusega elektromagnet tekitab välja, mis on sarnane [[püsimagnet]]i väljaga, kus tugevus ja polaarsus on määratud vooluga, mis läbib pooli.
130. rida ⟶ 128. rida:
===Jõud liikuvale punktlaengule ja vooluga kehale===
[[
====Jõud laetud osakestele====
162. rida ⟶ 160. rida:
:<math>f=FN=qvB n\ell A \sin\theta = Bi\ell \sin\theta </math>,
kus ''i'' = ''nqvA''
[[
====Jõu suund====
188. rida ⟶ 186. rida:
:<math>\oint_S \mu_0 \mathbf{M} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = -q_M</math>,
kus integraal on suletud pinna integraal üle suletud pinna ''S'' ja ''q<sub>M</sub>'' on 'magnetiline laeng' ([[magnetvoog|magnetvoo]] mõõtühikutes) ümbritsetud ''S''-iga. (Suletud pind ümbritseb täielikult piirkonda, kus pole auke, mis laseb väljajoontel väljuda.) Miinusmärk esineb, kuna magneetumise väli liigub lõunast põhja.
230. rida ⟶ 227. rida:
==Viited==
{{Reflist|2}}
==Lisalugemist==
258. rida ⟶ 254. rida:
*{{cite book |title= A History of the Theories of Aether and Electricity|last= Whittaker|first=E. T. |authorlink=E. T. Whittaker |year= 1951 |publisher= [[Dover Publications]]|isbn=0-486-26126-3 |page=34 |url=http://www.archive.org/details/historyoftheorie00whitrich |ref=harv}}
{{Refend}}
[[Kategooria:Elektromagnetism]]
|